Prosta odpowiedź jest obie - przepływ nigdy tak naprawdę nie dba o podróżowanie „ze strefy wysokiej gęstości” lub „do strefy niskiej gęstości”, po prostu podróżuje z obszarów, w których występują różnice gęstości. Jednak twoja intuicja jest słuszna - i osobiście uważam, że jest to bardziej fala ekspansyjna niż fala kompresyjna. Powody są skomplikowane, jak można sobie wyobrazić pytanie, na które nie udzielono odpowiedzi przez dwa lata. W krótkiej wersji rozważasz rozszerzenie rury w pierwszej połowie, podczas gdy płyn się kompresuje. W drugiej połowie, gdy rura kompresuje się z powrotem do stanu niestresowanego, płyn rozszerza się do źródła, aby napełnić zbiornik, skąd zaczął płynąć. Czasami jest to pompa, a nie zbiornik, co może powodować dodatkowe problemy.
Źródło, które mam, ma sztywny model matematyczny do młota wodnego, a także kilka innych sytuacji. Aby uzyskać więcej informacji, zobacz Analiza i projektowanie systemów energetycznych, wydanie trzecie, autorstwa BK Hodge'a i Roberta P. Taylora - ISBN 978-0135259733, konkretnie rozdział 7. Najprostszym modelem jest zbiornik wypełniony wodą, z wodą o wysokości h, połączoną długim rura o długości l, średnica D, z zaworem na końcu rury. Zaczynamy od płynu w rurze i otwieramy zawór. Pracując nad mechaniką kontinuum, znajdujemy równanie, że płyn zaczynający wypływać przez zawór jest następujący:
−∂H∂x−(∂z∂x=0)−fV|V|2gD=1gdVdt
Zwróć uwagę na wagę na objętość, jest traktowane jako stała - jest to uważane za sztywny zbiornik wodny. Całkując w poprzek rury, udając (współczynnik tarcia) jest stały i dzieląc ciśnienie przez ciężar właściwy, aby potraktować to jako wysokość cieczy , otrzymujemy:γf
H−fLDV22g=LgdVdt
Proste równanie różniczkowe do rozwiązania dla prędkości rozwoju przepływu względem czasu. W celu zamknięcia zaworu wodę traktuje się jako ściśliwą, ale tak samo jest z rurą iw rezultacie rura wybrzusza się ze zgromadzoną energią potencjalną. W rezultacie prędkość uderzenia wodnego jest kombinacją prędkości dźwięku wody i rury i nieco mniejszej niż prędkość dźwięku w wodzie:V
a=(Kgρ(1+(K/E)c))12
gdzie jest modułem objętościowym płynu, jest modułem rury, zaś jest współczynnikiem empirycznym, który zmienia się od 0 do , ale jest rzędu stosunku stosunku średnicy rury do ściany rury grubość. Należy pamiętać, że plastikowe i elastyczne rury będą miały wolniejszą prędkość młotka z powodu wyższego stosunku . Młot wodny modelowany jest za pomocą drugiego równania fali sprzężonego z oryginałem:KEc∞(K/E)
a2g∂V∂x+∂H∂t=0
Źródło kontynuuje metody korzystania z tych równań razem, aby uzyskać użyteczne wyniki liczbowe oparte na elementach skończonych. W ten sposób woda wraca z powrotem do pierwotnego zbiornika, rura nadmiernie się ściska, a gdy rura wraca do pierwotnego stanu nie naprężonego, ciecz wypełnia się ponownie pod ciśnieniem ze zbiornika i drugi cykl powtarza się, tłumiony przez współczynnik tarcia tylko. Jako takie, główne wyniki, które można zobaczyć, to:
- W zależności od tego, na co patrzysz, płyn ściska się, a następnie ściska rurę
- Lub ... rura rozszerza się ze stanu niskiego naprężenia do stanu wysokiego naprężenia, a następnie płyn rozszerza się, tworząc wysoką wysokość.
- Oba sposoby są na to słuszne, ale drugi wydaje się bardziej intuicyjny i oddaje główny punkt niebezpieczeństwa uderzenia hydraulicznego - zniszczy rury, jeśli się go nie uwzględni!